【2223sW2】LOG1

写在前面

好好学习，走出宿舍，走向毕设！
一些心路历程记录，很少有代码出现
因为鬼知道哪条代码到时候变成毕设的一部分了咧，还是不要给自己的查重挖坑罢了

23.2.27

文件批量重命名

为了给学姐先整出来一批训练数据，从学长给的文件里左扣扣，右扣扣给抠出来了
昨天明明已经给学姐讲过一遍咋搞数据了，她似乎没听懂。。。当然，部分原因在于她不是物理系的，可能读文章确实有点困难。
总之去网上抄了抄代码，把几个文件夹中需要的图片取出，重新标号即可~

import os.pathimg_folder = 'D:\\used' #图片的文件夹路径
num = 131 #起始编号
for img_name in os.listdir(img_folder):  # os.listdir()： 列出路径下所有的文件src = os.path.join(img_folder, img_name)   #src：要修改的目录名dst = os.path.join(img_folder, str(num) + '.jpg') #dst： 修改后的目录名num= num+1os.rename(src, dst) #用dst替代src

23.2.28

2D FFT编写

一个从2.27下午开始到2.28下午逐渐开窍的过程：

不过在搜到的了对的代码以后，害嗨嗨，我会咯，画出来看着蛮像的图咯~

参考论文中的图片：

相关文章：
[1] Savage J R . Melting of 2D Colloidal Crystals[C]// Aps March Meeting. American Physical Society, 2005.

鄙人画出来的图片：

叠在一起，很能说明问题，嘿嘿嘿

2月干活时间表

突然发现学校的校园网自助管理系统可以看到网络使用情况
那就约等于说明了我2月份花了多少时间在论文上：
raw data 长这样：

稍加处理后长这样：

把时间戳处理一下，就知道自己一天赖在老师给的实验室里多久咧~

import pandas as pd
import numpy as np
import timedata = pd.read_excel('D:\\230301\\February.xlsx')for i in range(0,len(data),2):dt1 = time.strptime(data['注销时间'][i][:-3],'%Y-%m-%d %H:%M:%S')dt2 = time.strptime(data['登录时间'][i+1][:-3],'%Y-%m-%d %H:%M:%S')d = time.mktime(dt1)-time.mktime(dt2)h = d//(60*60)d = d-60*60*hm = d//60s = d-60*mprint("{}在实验室待了约{}小时{}分钟".format(data['注销时间'][i][5:10],int(h)-2,int(m)))

把干饭时间去掉了，就可以发现，其实还好，每天也没干很多时间

23.3.1

附上一份良师益友的sensei给的理论性blog：图像傅立叶变换（二维傅立叶变换）的原理和物理意义

通过FFT导出G

向量G在论文中的描述是：

翻译一下就是：向量G是满足周期性边界条件的波矢量，处于静态结构因子的第一个峰值。
如果学过初等的固体物理，那在晶体方面理解这句话并不难，其实本质上来说这个G就是倒格子。但是在液相，非晶体的状态下，也可以用这种做法来做，将其理解为文章中写的波矢即可。与晶体的区别，在于液相中的波矢方向随意。但由于程序编写的需要，我将两者的方向设定一致。

代码写完了以后，意识到了坐标有点问题，遂开始验证

1. 画出g®【径向分布函数】，获得颗粒间距（第一个峰）
2. 参考时域FFT做法，换算单位
3. 将颗粒间距与FFT第一个峰相乘，检验一下是否是2π

今天搞完了第一步，但是效果不理想，图片巨丑：